其低成本、安装维修方便等优点广泛应用于大口径管道流量的测量。尽管插入式电磁流量计测量属于点测量，但用插入管道的探头即传感器上的两个电极采集信号，探测到的是一定区域内流体的信息。现如今，绝大部分人采用流体力学方法(CFD)对流场进行仿真研究，而其中使用广泛的数值解法就是有限体积法，本文采用的仿真软件 FLU-ENT 就是基于此。而很多人在运用 CFD 方法进行插入式电磁流量计流场仿真时，往往无法确定其在管道中的计算域，导致其信号模拟难以实现。针对这种情况，本文通过 FLUENT 软件对管道内流场进行三维数值模拟，提出了信号作用范围的概念和确定方法。根据插入式电磁流量计的工作原理，距离电极越远的区域，其磁感应强度越弱;当远到一定距离时，该处流体切割磁感线所产生的电动势弱到不会对流体检测结果产生影响所以，对于大口径管道，插入式电磁流量计传感器探头电极能检测到的流量信号实际上是被测管道内传感器探头附近某一空间区域的电信号，而并非覆盖整个管道完美体育官网。所以，本文对信号作用范围做了一明确定义。信号作用范围是指电极附近的某一空间区域，该区域内导电流体切割磁感线所产生的电动势对流量检测结果起决定性作用。在流场中，信号越强则越容易被电极接收到，场内每点产生的信号大小与流过该点的流速有关，而插入式电磁流量计由于探头的插入导致流场分布发生变化，故可知电极不是在其周围等距离的采集有效信号，即实际的信号作用范围是不规则的区域。为了方便研究，用下述方法定义等效信号范围。一个在电极周围的具有半径 R 的球形区域 VR，使它与实际信号作用范围对信号产生的贡献是等效的，即满足式(1)。

　　式(1)中，Π为流体在流场中切割磁感线对信号产生贡献的实际总体区域，VR为以电极为球心的区域，其半径 R 定义为等效半径，Φ(x，y，z) 是流动空间中流体单位体积贡献的信号。只要确定出等效半径 R，就能表征出等效信号作用范围 VR。1. 3 等效半径 R 研究方法根据体积流量的计算公式可知:

　　式(2)中 U 指的是截面 A 的面平均流速。而在仪表测量时实际检测到的流速应该是信号作用范围内的整体平均流速，通过标准装置检定得到仪表的转换系数 K，可以把信号作用范围内的整体平均流速转换成电极所在位置处管道最小横截面(简称最小截面)的面平均流速，从而计算出流量值。故在仿真时可以把信号作用范围内的平均流速代替最小截面的平均流速，通过这个原理可以对信号作用范围进行求解和验证。1. 4 等效半径 R 分析步骤关于等效半径 R 的确定，以 FLUENT 软件对插入探头的大口径管道进行数值模拟。步骤为:①求得某一来流速度 U 下，不同区域半径 r 与该半径球形区域范围内平均流速之间的关系;②根据连续性方程求得最小截面的理论平均流速;③利用插值方法确定该来流速度下信号作用范围的等效半径 R;④改变来流速度重复此模拟实验。2 信号作用范围的确定方法2. 1 确定计算域为了保证网格质量，选择工程上使用十分广泛、结构较为简单的圆柱二电极探头作为仿线 所示。在保证前后直管段的基础上，设定常温常压下水为流动介质，入口边界条件为速度入口，出口边界条件为压力出口，选择标准 k-ε 模型为湍流模型，其经验常数 C1ε、C2ε、C3ε分别取1. 44、1. 92、0. 09，湍动能和耗散率分别取 1. 0 和 1. 3。根据信号作用范围概念可知，只要探头能够检测到流量信号，表明该处的流动一定在磁场区域范围内，则计算域内的平均速度为:

　　2. 2 最小截面理论流速的求解所研究的背景是插入式电磁流量计用于测量大口径管道的流量，因此，所采用的管道模型是大口径管道，尺寸如下:管道内径为 400 mm，探头半径为32 mm，电极半径为 5 mm，探头的插入深度为120 mm。由连续性方程可得:

　　式(4)中 U 为实际来流速度，A1为管道截面积，U1为最小截面理论流速，A2为最小截面积。用 GAMBIT 软件建立模型，可直接得出 A2=117 961. 70 mm2。取来流速度在 0. 5 ～10 m/s 范围内的 6 速度点，则可以根据公式(4)求出不同来流速度下流过最小截面的理论流速 ū1。2. 3 计算域内的平均流速和计算域半径之间的关系取计算域半径在 10 ～ 80 mm 的范围内，通过GAMBIT 软件分别建立模型，再由 FLUENT 软件分别进行仿真，得出在不同半径的计算域内所对应的体积加权平均流速，如表 1 所示。

　　从表 1 数据可以看出，随着计算域半径的增大，计算域内的平均流速逐渐减小。这是因为在计算域半径较小时，在探头附近的湍流活动比较剧烈，导致了此区域内的平均流速过大;而当计算域半径较大时，最外层区域的流体流动情况减弱，即那些区域对信号不起决定性作用，导致了平均流速过小，同时也说明了等效信号作用范围的存在。为了得到不同来流速度下的等效半径，利用MATLAB 对各组数据进行相应理论流速的插值运算，得到如表 2 所示的数据。2.4确定R从表 2 中可以看出，虽然来流速度不同，但对应的等效半径之间的差别却不大，甚至可以说是非常接近的。取任意不同来流速度下计算域半径和流速关系曲线 所示。从图中可以看出，尽管流速不同，但计算域半径却是一样的，即横坐标一致，且曲线的形状十分相似。因此，可以认为等效半径的大小和来流速度无关。从上述分析可以得出结论:等效半径 R 为定值，即得到的等效信号作用范围为定值。也就是说，在流量传感器的磁路系统不变的情况下，等效信号作用范围不随来流速度的改变而改变。为了减小计算误差，提高数据的置信度，对表 3中的各等效半径做平均值得到 R，即:

　　3 实验结果与仿真结果分析为了验证通过上述方法所得到的插入式电磁流量计等效信号作用范围的可靠性，把该尺寸的传感器探头形状加工制作成流量计样机在口径为 400mm 的管道上进行流量测量，插入深度也保持在 120mm。其测量得到的体积流量与仿真得到的流量进行对比，如表 3 所示完美体育，其中计算仿真流量示值所用的流速是上述得到的等效信号作用范围内的平均流速ū。

　　从表 3 数据可以看出，样机测得的流量与仿真所得流量之间的误差很小，其中最大的示值误差也不超过 －0. 78%，充分说明了可以用等效信号作用范围内的平均流速来代替被测管道截面内的平均流速的可行性，即验证了等效信号作用范围的存在和确定方法的正确性。4 结论运用 CFD 方法对插入式电磁流量计大口径管道流场进行了仿真实验，通过与实验数据进行对比，表明 CFD 方法用于确定信号作用范围的可行性。且可以得出以下结论:信号作用范围是由插入式电磁流量计自身硬件决定的，一旦一台插入式电磁流量计制作出来其等效信号作用范围就已确定，不会受到流体来流速度的影响;但当其磁路系统发生变化时，此时的信号作用范围的大小也会随之改变。这为以后对插入式电磁流量计插入管道后的流场分析提供了一个更佳的途径和方法。